発散(div)
こんにちは!
まろです.
昨日は英語も併記してみました.
英語もできないといけないなぁと思い,自分用に書いてみました.
さて,今日はベクトル解析の演算子,発散(div)についてです.
divはdivergenceの略です.
では,イメージしていきましょう!
Today, I will introduce "divergence."
An operator "div" means divergence.
Then let's imagine it!
空間に流体があって,その流速がベクトル場として,で与えられるとします.
今回は時間は考えないことにします.
1つの頂点の座標がで,辺の長さがの直方体を考えましょう.
は微小量とします.
方向の面について考えると,この直方体の表面には流速の成分とが現れます.
で,この差はこの領域から出ていく分の流速を表します.
これでは分かりにくいかもしれませんね.
ではこの差に流速の成分が通る面積をかけてみましょう.
微小面積における面積分になっています.
これは単位時間にこの領域から方向の面を通って出ていく流体の体積を表しています.
ここまで来るとイメージしやすいでしょう.
Consider fluid in three dimensional space whose velocity is given as a vector field , not depending on time.
Imagine a cuboid one of whose vertex is located at and whose side lengths are .
On the directional surfaces, we can observe component of velocity and .
The difference between and , , means loss of vellocity in this area.
Now you may be confused.
Then let's multiple the square to , .
This is surface integration because it is a small area.
This means the volume of fluid which go out from the area through surfaces.
Now you can understand what it means.
ではこの操作を他の面についても行って,その和をとって微小体積で割ると,
となります.
の極限をとると,各項が偏微分となり,これが発散の式そのものになっています.
です.
Do the same operation to other components, and sum up them and devide it with small volue, we obtain
.
When , each term becomes partial diferential.
This is the divergence representation itself,
.
確かに湧きだしのようなイメージですよね.
では,今日はこの辺で!